Un progetto dβorientamento scientifico Classe IIIG Come cade tempo π‘(π ) posizione π₯(π) Come urta velocità π£(π π ) accelerazione π(π π 2 ) quantità di moto π(ππ π π ) Come rimbalza impulso I ππ energia E π½ SONAR INTERFACCIA PALLINA Abbiamo usato un sonar interfacciato al computer per registrare in tempo reale le grandezze con cui descrivere il moto della pallina, i dati ottenuti sono stati elaborati con il programma Logger pro. sequenza di rimbalzi inversione in aria urti anelastici caduta quasi libera accelerazione di gravità g accelerazione impulsiva STUDIO DETTAGLIATO DEL GRAFICO posizione-tempo caratteristiche delle quasi-parabole (moto in aria) Si ripetono Per ogni parabola il tempo di salita è uguale a quello di discesa La legge oraria per ogni quasi parabola è la stessa GRAFICO VELOCITÀ - TEMPO inversioni cadute inversioni urti ο Quando la pallina si avvicina al sonar (moto in salita) la velocità è negativa e, nel punto dβinversione in aria si annulla e diventa positiva (moto in discesa). ο± Durante lβurto accade il contrario, la velocità da positiva diventa negativa, in questo istante si annulla. οΆ In entrambi i casi la pendenza della v(t) è costante, notiamo che nel moto in aria è positiva e nellβurto è negativa. ANALISI DEI RIMBALZI La aree colorate in rosso rappresentano le variazioni di velocità βπ dalle quali possiamo risalire alle variazioni di quantità di moto βπ e da queste, per il teorema dellβimpulso, alle forze impulsive βπ = π βπ‘ ππ ππ’π π° = πβπ‘ PROBLEMA DELLβURTO TRA PAVIMENTO E PALLINA quando lanciamo la pallina da unβaltezza iniziale ππ facendola rimbalzare sul pavimento, essa risale a unβaltezza finale ππ minore perché? π1 pallina da ping pong βπ nell'urto tra pavimento e pallina l'energia cinetica non si conserva (urto anelastico) a causa di dissipazioni con l'ambiente circostante (suono) e deformazioni π£1β² βπ π2 π£1 pavimento La velocità di risalita si riduce di un fattore R detto βdi restituzioneβ π£2 = 0 abbiamo basato descrizione e interpretazione del moto in aria, dellβurto e del rimbalzo su quattro leggi fisiche MOTO IN ARIA URTO E RIMBALZO II LEGGE DI NEWTON TEOREMA DELLβIMPULSO πΉ = ππ ππ = ππ πΉ = ππ βπ = πΉβπ‘ π= π LEGGE DI CONSERVAZIONE DELLβ ENERGIA MECCANICA πΈπ‘ππ = ππβ 1 ππ£ 2 2 πΈπ‘πππ = πΈπ‘ππ = πΈπ‘πππ ENERGIA CINETICA 1 prima πΎ = 2 ππ£ 2 dopo 2 π£ β² = π π£ 2 1 2 ββ² β 2 πΎ β² = ππ£ β² π = STIMA DI π E π π tabelle delle leggi orarie 1 3 2 4 3 5 4 7 5 8 6 9 7 11 8 12 x(t)=1,306-3,19t+4,9t2 x(t)=1,373-2,97t+4,9t2 x(t)=1,333-2,47t+4,9t2 x(t)=1,309-1,74t+4,9t2 x(t)=1,339-1,72t+5,0t2 x(t)=1,311-1,31t+5,0t2 x(t)=1,344-1,20t+4,9t2 x(t)=1,343-1,03t+5,0t2 β’ Le distanze tra pavimento e sonar fluttuano intorno ad un valore medio ππ πππ = π, ππ ± π, ππ π β’ Le accelerazioni fluttuano intorno ad un valore costante tra 4 , 9 e 5 , 0 ( m / s 2) , d a c u i l a m i s u r a d i π ππππ = π, π ± π, π π π π Le velocità iniziali decrescono ad ogni rimbalzo β’ Il fattore R può essere ottenuto calcolando il rapporto tra i valori dellβenergia potenziale di due rimbalzi successivi e quindi fra due altezze successive ogni rimbalzo avviene come se la pallina dimenticasse quello precedente ππ πΉ = π πβπ rimbalzi 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 ππ ± π, πππ π 0,712 0,484 0,357 0,265 0,201 0,150 0,114 0,084 0,062 0,045 0,029 πΉ±πΊ 0,68±0,02 0,74±0.02 0,74±0,03 0,76±0,04 0,74±0,04 0,76±0,04 0,76±0,05 0,74±0,05 0,74±0,06 0,7±0,1 0,7±0,2 πΉπππ = π, ππ ± π, ππ rimbalzi 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 ππ ππ 0,54 0,36 0,27 0,20 0,15 0,11 0,09 0,06 0,05 0,03 0,02 πΉπ 0,53 0,38 0,28 0,20 0,15 0,11 0,08 0,06 0,04 0,03 0,03 BARRA MIRYEA CANZANO FLAVIA CERVIZZI GIANMARCO CIFARIELLO MANUELA COLOSIMO FEDERICA DE FEO FRANCESCO DE SIMONE ANDREA DE STEFANO M.ROSARIO DI GENNARO MATTIA ERMAN MARCO FINALE ROBERTA GALASSO SALVATORE LOMBARDI MARGHERITA MARIANO J.JR ALFONSO MARIANO K.DENISE MONETTA L.DANTE PELUSO ALESSANDRO PERRETTA MIRIAM RUGGIERO ANDREA RUSSOLILLO EMANUELE RUZZA FRANCESCA SORRENTINO ADELE VALENTINO MARCO